2014 Several inconsistencies contained in a paper (1969) by Van Vechten on interband energy calculation of covalent solids are discussed. In particular it is shown that energy gaps corresponding to E0, E1 and E2 can not be fitted to an expression of type Eg2 = Eh2 + C2, whether there is a d-core or not. LE JOURNAL DE PHYSIQUE TOME 35, FÉVRIER 1974,
Les deplacements isotopiques des cinq isotopes stables du tungstene ( 180W, 182W, 183W, 184W et 186 W) et la structure hyperfine de l'isotope 183W ont ete mesures sur les deux raies λ = 4 982 A et λ = 4 269 A de WI a l'aide d'un spectrometre Fabry-Perot. La constante hyperfine monoelectronique a 6s a ete evaluee : la comparaison de cette valeur experimentale aux previsions theoriques fait apparaitre un important effet de polarisation du coeur pour le niveau d5 s 7S3. Les effets de masse specifiques ainsi que les effets de volume des deux transitions etudiees sont compares : en admettant que l'effet specifique de la transition d 4 s2-d4 sp est negligeable on trouve que celui de la transition d5 s-d3 s2 p vaut - 6,7 mK pour le couple 184W, 186W. Un calcul de Hartree-Fock donne une interpretation correcte des signes et des ordres de grandeur des effets de masse et de volume observes.
Les distributions angulaires de la reaction 16O(d, p 1)17O* (871 keV) sont analysees par interference de stripping (DWBA) et noyau compose autour des resonances a Ed ~ 0,450, 0,650 et 1 MeV mises en evidence dans un travail anterieur.
Des programmes tests sur ordinateur, etablis a partir de methodes de detection statistique des diffusions aux petits angles, fournissent directement la mesure des angles de diffusion ; le biais de l'observateur est ainsi elimine. Ces programmes tests sont appliques aux interactions p-noyaux a 3 GeV/c.
Cet article présente l'interprétation des résultats expérimentaux précédemment décrits.On examine les phases successives qui se présentent lors de l'action d'un laser puissant sur une atmosphère gazeuse.On présente d'abord le mécanisme de préionisation grâce auquel la création directe d'élec- trons cesse d'être improbable.Puis ces électrons sont accélérés et se multiplient par collision sur les neutres.La cinétique de cette cascade est décrite et les résultats sont comparés aux mesures.Enfin, on présente la dernière phase au cours de laquelle, la densité électronique étant devenue notable, l'absorption du rayonnement est importante et les phénomènes hydrodyna- miques doivent être pris en compte.L'accord entre théorie et expérience est satisfaisant.
Résumé. 2014 La structure de bandes d’énergie de CuCl est calculée par la méthode des liaisons fortes pour les bandes de valence et par la méthode des ondes planes orthogonalisées pour les bandes de conductibilité. Les énergies de transitions interbandes permises sont en accord satisfaisant avec les valeurs expérimentales. La séparation due au couplage spin-orbite est calculée à 039315, le sommet des bandes de valence, par un calcul de perturbation. Elle est en bon accord avec l’expérience. On montre que l’interprétation des transitions interbandes du spectre dans des semiconducteurs de série I-VII, par extrapolation d’autres semiconducteurs de même structure cristalline (série IV-IV, III-V et II-VI) n’est pas toujours justifiée. Abstract. 2014 The electronic band structure of CuCl has been calculated by combined LCAO and OPW methods, the former for the valence bands and the latter for the conduction states. Interband transition energies are compared with those of the ultra-violet spectrum ; there is a satisfactory agreement between them. Spin orbit splitting at the valence band maximum 039315 is calculated by a perturbation treatment, which is in good agreement with the experimental value. It is shown that the interpretation of the interband transition spectrum based on an extrapolation of other series of semiconductors (IV-IV, III-V and II-VI) having the same crystal structure is not always justified.
2014 Thermal radiation characteristics of metallic surfaces are given. Dispersion relationships are reviewed for metals, and compared with experimental emissivity. LE JOURNAL DE PHYSIQUE TOME 28, FÉYRIER 1967,
Dans le but d'eliminer le biais de l'observateur dans la detection des diffusions aux petits angles dans les emulsions nucleaires, nous utilisons la probabilite de distribution P(α) = G(α) + S(α) (Williams) qui nous permet la selection des evenements a l'exterieur de la distribution gaussienne relative a la diffusion multiple. Apres avoir teste cette methode dans un precedent travail (3 GeV/c antiprotons), nous l'appliquons ici aux interactions proton-noyau a 27 GeV/c. Les resultats experimentaux obtenus entre 1 et 3 mrd sont en bon accord avec les previsions du modele optique calculees a partir de R0 = 1,40 fermi, W = 22 MeV, V0 = 10 MeV.
Le present travail decrit une methode de polarisation dynamique nucleaire par cycles de melange thermique a trois temps : refroidissement d'un systeme intermediaire ; melange thermique en champ nul avec les spins que l'on veut polariser ; aimantation adiabatique. Cette methode met en jeu dans des temps separes des phenomenes completement ou partiellement confondus dans les methodes de polarisation par effet solide ou par melange thermique en champ nul. On a pu obtenir experimentalement une polarisation des protons du paradichlorobenzene, par cette methode, de valeur cependant plus faible, pour des raisons pratiques, que la valeur maximum prevue par la theorie.
Pour expliquer la forte variation thermique de la limite elastique des metaux c. c. a basse temperature, on suppose (1) qu'au cours de la microdeformation, les dislocations se dissocient de facon sessile, lorsqu'elles atteignent la position vis, et (2) qu'une recombinaison partielle activee thermiquement leur rend leur mobilite, et permet leur multiplication, a la limite elastique. Deux types de plans de dissociation, donc de glissement, sont envisages, (110) et (112). Le modele permet de rendre compte a la fois des variations thermiques de la limite elastique, de son energie et de son volume d'activation, observes a basse temperature et a vitesse de deformation constante. Le seul parametre ajuste pour expliquer les experiences est l'energie des defauts d'empilement introduits sur (110) ou (112). Typiquement, des energies de µB/100 sont necessaires pour decrire l'ensemble des mesures. Elles correspondent a des dissociations de quelques distances interatomiques.
On donne une methode de calcul de la forme des raies de resonance cyclotron a partir de la theorie semi-classique du mouvement des porteurs de charge en presence d'une induction magnetique constante, pour des surfaces d'energie constante quelconques. La methode est appliquee a la bande de valence du germanium. Le calcul numerique montre qu'a cote des raies « principales », il peut apparaitre des maxima d'absorption « secondaires », lies soit a des masses effectives cyclotron extremales pour kz ≠ 0, soit a des masses limite. La confrontation avec l'experience permet de preciser les coeffcients de la bande de valence du germanium (A = 13,21; |B| = 8,15 ; C = 13,2).
2014 The validity conditions of the derivation of the expression for the variation of the reciprocal lattice vector after a déformation are discussed. The variation of the departure from Bragg’s law as a function of the displacement of the atoms is derived. It is taken as a value of the effective lattice misorientation for the reflecting planes considered. The distribution of equal misorientations enables one to interpret the images of defects on X-ray topographs. LE JOURNAL DE PHYSIQUE TOME 27, JANVIBR-FÉYRIER 1966, PAGE
Dans cet article nous avons calcule l'impedance mecanique d'un systeme mobile dans un liquide en condition de resonance, et nous avons trouve d'utiles relations pour mesurer les grandeurs viscoelastiques des liquides newtoniens ou non. Nous decrivons en plus le dispositif experimental realise pour le controle des differentes conclusions qui dependent du comportement newtonien ou non des liquides examines. L'accord raisonnable entre nos previsions et l'experience nous donne confiance dans ce dispositif simple et sensible de mesure des coefficients viscoelastiques, en regime dynamique, pour differentes frequences, pour differentes temperatures et pour differents gradients de vitesse.
