Обсуждается создание экспериментального комплекса на базе светосильного фрагмент-сепаратора КОМБАС и быстродействующего ионного кетчера. Представлены основные характеристики фрагмент-сепаратора КОМБАС и ионного кетчера, определяющие перспективность предлагаемой комбинации. Ожидается, что реализуемый комплекс позволит получать вторичные пучки радиоактивных ядер более высокого качества по сравнению с пучками, получаемыми методом “in-flight” сепарации. Планируется использование комплекса в тандеме с пост-ускорителем для получения моноизотопных и монохроматических интенсивных вторичных пучков радиоактивных ядер в широком диапазоне массовых чисел А и атомных номеров Z. Предлагается перечень перспективных научных задач, для реализации которых требуются высокие интенсивности и качество получаемых вторичных пучков экзотических ядер.

Приведены результаты измерений ионизационных потерь энергий ионов в малоизученной области = 0.01–0.06 в тонких ( 2 мкг/см2) поглотителях. С этой целью были проведены одновременные измерения ионизационных потерь и времени пролета ионов лавинными газонаполненными детекторами низкого давления, P 1 Торр, дополненные измерениями остаточной энергии ионов полупроводниковым детектором. Энергия низкоэнергетических ионов с 0.01–0.03 восстанавливалась по измерениям времени пролета. Приводится зависимость E(E) для ионов 4He, Be, C, O.

Описывается установка, предназначенная для индентификации ионов с зарядами Z 1 в интервале малых энергий (1–10 МэВ) с помощью одновременного измерения удельных потерь и времени пролета. Установка содержит координатную многопроволочную камеру и стриповый полупроводниковый детектор для измерения энергии ионов и два лавинных беспроволочных детектора низкого давления для измерения потерь энергий и времени пролета ионов. Представлены результаты измерения -частиц от 226Ra. Даны результаты идентификации ионов (p, Be, C, O), полученных на циклотроне ИЦ-100 ЛЯР ОИЯИ.

Описан профилометр для диагностики вторичных пучков ионов с Z 2. Проведено сравнение двух методов измерения профиля пучков таким профилометром: счетного, когда регистрируются импульсы от каждой частицы; токового с поканальным измерением интегрального тока. Проведены сравнение и оценка счетных характеристик и сроков службы профилометра для двух методов измерения профиля пучка.

Описываются два метода получения монохроматических пучков ускоренных ионов 6 с энергией вблизи кулоновского барьера реакций на ускорительном комплексе DRIBs ОИЯИ. В первом методе магнитный спектрометр МСП-144 использовался в качестве монохроматора пучка частиц 6 низкой энергии, полученного после прохождения поглотителя энергии. Линейный размер мишени вдоль фокальной плоскости (18 мм) определял разрешение пучка 6 по энергии, которое составляло 500 кэВ. Во втором методе для исследования ядерных реакций с ускоренными пучками частиц 6He без потери интенсивности использовался специально разработанный зонд, позволяющий проводить эксперименты на внутреннем пучке постускорителя (циклотрона У-400) комплекса DRIBs. Это позволило получать на мишени пучок 6He требуемой энергии с разрешением пучка не хуже 150 кэВ.

Измерены функции возбуждения реакций слияния с последующим испарением нейтронов 197Au(6He, xn)203-xnTl, где x = 2–7, а также реакций передачи нейтронов с образованием изотопов 196Au и 198Au. Наблюдалось необычно высокое сечение образования изотопа 198Au при энергиях ниже кулоновского барьера. Рассмотрены возможные механизмы образования и распада продуктов реакций передачи нуклонов.

Представлены экспериментально измеренные импульсные распределения He, полученного из развала He и Li на различных ядрах-мишенях в широком диапазоне энергии. Эксперимент по изучению He проводился на ускорительном комплексе DRIBs ОИЯИ. Интенсивность пучка Не составляла с , энергия — 10 МэВ/А. Импульсные распределения продуктов развала измерялись с помощью магнитного спектрометра МСП-144. Показано, что ширина распределений не зависит от массы мишени, а ее малое значение, МэВ/с, подтверждает наличие гало у He. Эксперимент по изучению Li проводился на ускорителе У-400М при энергиях пучка 18 и 46 МэВ/А, при этом получена промежуточная ширина импульсных распределений ( МэВ/с), которая оказалась шире, чем у He, но же, чем в случае стабильных ядер. Представлена систематика ширин импульсных распределений фрагментов развала различных ядер в зависимости от энергии связи одного или двух нейтронов в этих ядрах, а также от массы мишени и энергии бомбардирующих частиц.