Дано описание и приведены основные характеристики переднего сцинтилляционного годоскопа и электронной схемы съема сигналов с детекторов годоскопа установки ХАДЕС (HADES – High Acceptance DiElectron Spectrometer, GSI, Darmstadt). Описаны процедуры настройки, амплитудной и временной калибровки детекторов годоскопа на космических лучах и по экспериментальным данным, полученным в реакции Au + Au при энергии пучка 1.24 ГэВ/нуклон. Обсуждается методика применения годоскопа для “мечения” реакции n + p при использовании пучка дейтронов, налетающих на жидководородную мишень. Описывается процедура определения угла плоскости реакции при пособытийном анализе данных реакции Au + Au (1.24 ГэВ/нуклон).

Дано описание и приведены основные характеристики переднего сцинтилляционного годоскопа и электронной схемы съема сигналов с детекторов годоскопа установки ХАДЕС (HADES – High Acceptance DiElectron Spectrometer, GSI, Darmstadt). Описаны процедуры настройки, амплитудной и временной калибровки детекторов годоскопа на космических лучах и по экспериментальным данным, полученным в реакции Au + Au при энергии пучка 1.24 ГэВ/нуклон. Обсуждается методика применения годоскопа для “мечения” реакции n + p при использовании пучка дейтронов, налетающих на жидководородную мишень. Описывается процедура определения угла плоскости реакции при пособытийном анализе данных реакции Au + Au (1.24 ГэВ/нуклон).

Описываются два метода получения монохроматических пучков ускоренных ионов 6 с энергией вблизи кулоновского барьера реакций на ускорительном комплексе DRIBs ОИЯИ. В первом методе магнитный спектрометр МСП-144 использовался в качестве монохроматора пучка частиц 6 низкой энергии, полученного после прохождения поглотителя энергии. Линейный размер мишени вдоль фокальной плоскости (18 мм) определял разрешение пучка 6 по энергии, которое составляло 500 кэВ. Во втором методе для исследования ядерных реакций с ускоренными пучками частиц 6He без потери интенсивности использовался специально разработанный зонд, позволяющий проводить эксперименты на внутреннем пучке постускорителя (циклотрона У-400) комплекса DRIBs. Это позволило получать на мишени пучок 6He требуемой энергии с разрешением пучка не хуже 150 кэВ.

Измерены функции возбуждения реакций слияния с последующим испарением нейтронов 197Au(6He, xn)203-xnTl, где x = 2–7, а также реакций передачи нейтронов с образованием изотопов 196Au и 198Au. Наблюдалось необычно высокое сечение образования изотопа 198Au при энергиях ниже кулоновского барьера. Рассмотрены возможные механизмы образования и распада продуктов реакций передачи нуклонов.

Представлены экспериментально измеренные импульсные распределения He, полученного из развала He и Li на различных ядрах-мишенях в широком диапазоне энергии. Эксперимент по изучению He проводился на ускорительном комплексе DRIBs ОИЯИ. Интенсивность пучка Не составляла с , энергия — 10 МэВ/А. Импульсные распределения продуктов развала измерялись с помощью магнитного спектрометра МСП-144. Показано, что ширина распределений не зависит от массы мишени, а ее малое значение, МэВ/с, подтверждает наличие гало у He. Эксперимент по изучению Li проводился на ускорителе У-400М при энергиях пучка 18 и 46 МэВ/А, при этом получена промежуточная ширина импульсных распределений ( МэВ/с), которая оказалась шире, чем у He, но же, чем в случае стабильных ядер. Представлена систематика ширин импульсных распределений фрагментов развала различных ядер в зависимости от энергии связи одного или двух нейтронов в этих ядрах, а также от массы мишени и энергии бомбардирующих частиц.